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上海壹僑國際貿易有限公司
主營產品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
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| 參考價 | 面議 |
更新時間：2025-02-05 07:33:59瀏覽次數：497
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| 產地類別 | 進口 |
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美國品牌：ASCO阿斯卡、MOOG穆格、PARKER派克 、FLOWSERVE福斯、NUMATICS紐曼帝克、SUN太陽、美國MAC 、VICKERS威格士等
瑞士品牌：瑞士Contrinex科瑞、瑞士Carlo Gavazzi佳樂 、BAUMER寶盟等
意大利品牌：ATOS阿托斯、意大利UNIVER、CAMOZZI康茂盛、GEFRAN杰佛倫等
日本品牌：KOGANEI小金井、OPTEX奧普士、TOYOOKI豐興、YUKEN油研、 CKD喜開理、日本SMC、NACHI不二越、TAIYO太陽鐵工、SUNX神視，DAIKIN大金、TOKYO KEISO流量計等
中國臺灣品牌：MINDMAN金器、AIRTAC亞德客、CHELIC氣立可
?GEMU 閥門 600 25M02
GEMU 閥門 690 32D 7711412/N
GEMU 閥門 690 25D 7711411/N
GEMU 閥門 600 50M14
GEMU 閥門 690 32D 4 71 5E 1
GEMU 閥門 85710D72114115 250
GEMU 閥門 671 32D 834130 1500
GEMU 閥門 600 25M14
GEMU 閥門 415 25D 1124 1 0
GEMU 閥門 514 15D 1371011/2
GEMU 閥門 1436000Z1SA010101030
GEMU 閥門 1201000ZA001013001104
GEMU 閥門 0324 2M1474 42C1000010
GEMU 閥門 600 50M52
GEMU 閥門 615 12D 1341411/N
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GEMU 閥門 600 50M14
GEMU 閥門 1435000Z10201
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GEMU 閥門 835 20D 72114 149 25
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GEMU 閥門 324-1(DN2 P8 8VA)
GEMU 閥門 1201000ZA00101
GEMU 閥門 825R 20D 72114 149 10 單價：1800.00
GEMU 閥門 807R 50D 7R 2214773 10000
GEMU 閥門 600 40M02
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GEMU 閥門 600 40M02
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GEMU 閥門 690-50D-771141
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GEMU 閥門 600 50M14
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GEMU 閥門 910 G2 KA0
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GEMU 閥門 690 25D 4 20 5E11/N
GEMU 閥門 817 32D 7R 2214763 4000
GEMU 閥門 600 25M02
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GEMU 閥門 415 15D 1124 1 0
GEMU 閥門 1230000ZA0010
GEMU 閥門 807R 40D 7R 2214767 2500
GEMU 閥門 690 32D 4 71 5E 1
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GEMU 閥門 695 15D 185211/N
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GEMU 閥門 C608D77305A-12 HPW
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GEMU 閥門 690-25D-771141
GEMU 閥門 554 15D 99510 2061
Warmbier 優質 1930.TEVISO.784
PARKER 優質 VE83-A-S-5 8204 0850-08
WIELAND 優質 WIPOS P1 12-5
EA ELEKTRO-AUTOMATI 優質 39200114 0...42V/0..20A/320W
ROEMHELD 優質 1541106YM
GEMU 優質 88282425 550 25D 137 512G1
LIKA 優質 LD200P8 COD.11618
FRONIUS 優質 .4.046.098
MURR 優質 52502
SKYWISH 優質 CA2D80
HAHN+KOLB 優質 52190010
BUSCHJOST 優質 8410800.9501 24V
VEGA 優質 PS63.XXNFCHAMAX
ROEMHELD 優質 1942112
E+H 優質 FDU91-RG2AA
VESTA 優質 SVE552100 P/N40600111
ROEMHELD 優質 1474829
LUMBERG 優質 RST3-RKWT/LED-A3-224/8M
MTS 優質 RHS0900MP151S3B6105位移傳感器
INFICON 優質 200001359
WEIGEL 優質 EQ96E
NORGREN 優質 2623079.3036.024.00 常閉1/4"鑄鋁隔爆型DC24V
ECKART 優質 021-14619
HAEGGLUNDS 優質 478.3233－214
MOOG 優質 D661-4539CG35JOAA5VSX2HA
MTS 優質 GPS1100MD601A0
MTS 優質 RHM0220MD601C101221
TKD 優質 KAWEFLEX 4420 TKD 3*(2*0.14)+2*(0.5)
HOFFMANN 優質 467010 250
THOMSON 優質 PC40PA999B05-0030PM1
MTS 優質 RHM0075MK021S1G8100
DEUBLIN 優質 357-130-222
P+F 優質 3RG4013-3AG01-PF
BIKON 優質 1012-70-110
NILOS 優質 RING 25 x 47 LSTO 4mm
PMA 優質 KS40 KS40-113-0000D-000 KS40-1
LENZE 優質 E82EV552-4C040(5.5KW)
INFRA 優質 IS-08-A3-03
MONTELEC 優質 MONTELEC MTC-3066V2
KUHNKE 優質 40290010
KISTLER 優質 1995A1
MOOG 優質 D663-4764
MTS 優質 RHM0550MK151S1G3100
BRAUN 優質 A5S10B50-85939 + 5M cable
HIRSCHMANN 優質 MM3-4FXM4 百兆光模組
KISTLER 優質 KSM035366
FRONIUS 優質 .4.100.380
HAWE 優質 R9.8-9.8-9.8-9.8A PMAX=300BAR
HYDAC 優質 SAF20M12N330A-S13
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BESTA 優質 DB 01 051
MOOG 優質 D661-G35HOAA4VSX2HA-B97069061
ELSTER 優質 QA100-80ZIPN16
AVTRON 優質 N1E8Y8YT000
BALDOR 優質 ENC02BC-B2
ETAS 優質 CBAV190-0m2_SET8 F-OOK-103-313
TELESTAR 優質 MINICOD-T-5/30 B 250 R0 F 12
GEMU 優質 R69032D71141FDN
VAHLE 優質 """SA -DSWNGT9/5HS
28-60"""
SCHUNK 優質 0314037 CLM 025-H059
SOCLA 優質 Fig.508
MTS 優質 RHM0350MT031A01
WIKA 優質 PSD-10 -1....6BAR
BARKSDALE 優質 CP38-040E+4012+0499-002
HYDAC 優質 0280D005BH4HC 濾芯
HYDAC 優質 KHM-50-F3-11121-02X DN50
BEDIA 優質 322558
WIELAND 優質 82.003.0250.0 型號：CORES C2 M2-A
HARTING 優質 19000005190
HBM 優質 1-KAB154-15
DEMAG 優質 DSC3 77330044
BURKERT 優質 00172655
PINTER 優質 MANOCOMB-IP65/2KA 0-100bar
ITALVIBRAS 優質 CDX 36-4400
KUEBLER 優質 8.5820.0H30.0100.5093.0015
KARL 優質 DMV 250 WS WITH FOOT NO.84763-1.230
KUEBLER 優質 8.9080.4531.3001
WIELAND 優質 WIPOS P1 24-5
M+C 優質 ECP2000 01K2300
PARKER 優質 SCPSD-250-14-15
SCHMERSAL 優質 AZM200BCC-T-1P2PWA
FRONIUS 優質 .4.047.429.000
RAJA 優質 G11/2-400-08-230WS-IP65//0.8KW 220VAC
IFM 優質 OY903S
KUBLER 優質 8.5821.1C31.1024.9083(帶連接附件)
ETAS 優質 ES620.1 F-00K-102-914
B+R 優質 5AC600.UPSB-00
JUMO 優質 701150/8-01-0253-2001-25/005
TOX 優質 Typ Q-K02.30.200.34 Nr.340375.515
MAFU 優質 3Z713-160-00500
HYDAC 優質 EDS344-3-400-000
INFICON 優質 200002646(10m)
B+R 優質 8CR003.12-1
HBM 優質 1-U9C 5KN
HERION 優質 4231/4281 2401155
PHOENIX 優質 ST4-QUATTRO-DIOINS408-L-R
PHOENIX 優質 2961105
ROTADISK 優質 RD-005.0
VERO 優質 TYPE：116-015409D
MTS 優質 GHM0155MD601A0
編輯
電磁是能量的反應是物質所表現的電性和磁性的統稱
，如電磁感應、電磁波、電磁場等等。所有的電磁現象都離不開電場；而磁場是由運動電荷（電量）產生的。
運動電荷可以產生波動。其波動機理為：運動電荷e運動時，必然受到其毗鄰e地阻礙，表現為運動電荷帶動其毗鄰1向上運動，即毗鄰隨同運動電荷e一起向上運動；當毗鄰1向上運動時，必然受到其自身毗鄰1地阻礙，表現為毗鄰1帶動其自身毗鄰向上運動，即毗鄰2隨同毗鄰1一起向上運動。這樣以此向前傳播，形成波動。顯然，真空中這種波動的傳播速度為光速。
編輯
電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。
當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置（包括屏蔽體），稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。
天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。
編輯
直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據“光速不變原理”，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現象。編輯
電磁是能量的反應是物質所表現的電性和磁性的統稱
，如電磁感應、電磁波、電磁場等等。所有的電磁現象都離不開電場；而磁場是由運動電荷（電量）產生的。
運動電荷可以產生波動。其波動機理為：運動電荷e運動時，必然受到其毗鄰e地阻礙，表現為運動電荷帶動其毗鄰1向上運動，即毗鄰隨同運動電荷e一起向上運動；當毗鄰1向上運動時，必然受到其自身毗鄰1地阻礙，表現為毗鄰1帶動其自身毗鄰向上運動，即毗鄰2隨同毗鄰1一起向上運動。這樣以此向前傳播，形成波動。顯然，真空中這種波動的傳播速度為光速。
編輯
電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。
當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置（包括屏蔽體），稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。
天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。
編輯
直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據“光速不變原理”，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現象。編輯電磁是能量的反應是物質所表現的電性和磁性的統稱
，如電磁感應、電磁波、電磁場等等。所有的電磁現象都離不開電場；而磁場是由運動電荷（電量）產生的。
運動電荷可以產生波動。其波動機理為：運動電荷e運動時，必然受到其毗鄰e地阻礙，表現為運動電荷帶動其毗鄰1向上運動，即毗鄰隨同運動電荷e一起向上運動；當毗鄰1向上運動時，必然受到其自身毗鄰1地阻礙，表現為毗鄰1帶動其自身毗鄰向上運動，即毗鄰2隨同毗鄰1一起向上運動。這樣以此向前傳播，形成波動。顯然，真空中這種波動的傳播速度為光速。
編輯
電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。
當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置（包括屏蔽體），稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。
天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。
編輯
直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據“光速不變原理”，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現象。
