ZJD系列塑料介電常數(shù)測試儀

絕緣材料介電常數(shù)的標準試驗方法-塑料介電常數(shù)測試儀

3.術(shù)語

3.1 定義：

3.1.1 這些試驗方法所用術(shù)語定義以及電絕緣材料相關(guān)術(shù)語定義見術(shù)語標準D1711。

3.2 本標準專用術(shù)語定義：

3.2.1 電容，C，名詞——當導體之間存在電勢差時，導體和電介質(zhì)系統(tǒng)允許儲存電分離電荷的性能。

3.2.1.1 討論——電容是指電流電量 q與電位差V之間的比值。電容值總是正值。當電量采用庫倫為單位，電位采用伏特為單位時，電容單位為法拉，即：

C=q/V           （1）

3.2.2 耗散因子（D），（損耗角正切），（tanδ），名詞——是指損耗指數(shù)（K''）與相對電容率（K'）之間的比值，它還等于其損耗角（δ）的正切值或者其相位角（θ）的余切值（見圖1和圖2）。

D=K''/K'     (2)

3.2.2.1 討論——a：

D=tanδ=cotθ=X_p/R_p=G/ωC_p=1/ωC_pR_p        (3)

式中：

G=等效交流電導，

X_p=并聯(lián)電抗，

R_p=等效交流并聯(lián)電阻，

C_p=并聯(lián)電容，

ω=2πf（假設(shè)為正弦波形狀）

耗散因子的倒數(shù)為品質(zhì)因子Q，有時成為儲能因子。對于串聯(lián)和并聯(lián)模型，電容器耗散因子D都是相同的，按如下表示為：

D=ωR_sC_s=1/ωR_pC_p        (4)

串聯(lián)和并聯(lián)部分之間的關(guān)系滿足以下要求：

C_p=C_s/(1+D²)             (5)

R_p/R_s=(1+D²)/D²=1+(1/D²)=1+Q²             (6)

圖1 并聯(lián)電路的矢量圖

圖2 串聯(lián)電路的矢量圖

3.2.2.2 討論——b:串聯(lián)模型——對于某種具有電介質(zhì)損耗（圖3）的絕緣材料，其并聯(lián)模型通常是適當?shù)哪Ｐ停淇偸悄芎团紶栆竽M在單頻率下電容C_s與電阻R_s串聯(lián)（圖4和圖2）的某個電容器。

圖3 并聯(lián)電路

圖4 串聯(lián)電路

3.2.3 損耗角（缺相角），（δ），名詞——該角度的正切值為耗散因子或反正切值K''/K'或者其余切值為相位角。

3.2.3.1 討論——相位角和損耗角的關(guān)系見圖1和圖2所示。損耗角有時成為缺相角。

3.2.4 損耗指數(shù)，K''（ε''），名詞——相對復數(shù)電容率虛數(shù)部分的大小；其等于相對電容率和耗散因子的乘積。

3.2.4.1 討論——a——它可以表示為：

K''=K' D=功率損耗/（E²×f×體積×常數(shù)）    (7)

當功率損耗采用瓦特為單位，施加電壓采用伏特/厘米為單位，頻率采用赫茲為單位，體積（是指施加了電壓的體積）采用立方厘米為單位，此時的常數(shù)值為5.556×10^-13。

3.2.4.2 討論——b——損耗指數(shù)是國際上協(xié)定使用的術(shù)語。在美國，K''以前成為損耗因子。

3.2.5 相位角，θ，名詞——該角度的余切值為耗散因子，反余切值K''/K'，同時也是施加到某一電介質(zhì)的正弦交流電壓與其形成的具有相同頻率的電流分量之間的相位角度差值。

3.2.5.1 討論——相位角和損耗角之間的關(guān)系見圖1和圖2所示。損耗角有時也

稱為缺相角。

3.2.6 功率因子，PF，名詞——某一材料消耗的功率W（單位為瓦特）與有效正弦電壓V和電流I之間乘積（單位為伏特-安）的比值。

3.2.6.1 討論——功率因子可以采用相位角θ的余弦值（或損耗角的正弦值δ）來表示：

當耗散因子小于0.1時，功率因子與耗散因子之間的差值小于0.5%。可從下式找到它們的準確關(guān)系：

3.2.7 相對電容率（相對介電常數(shù)）（SIC）K'（ε_r），名詞——相對復數(shù)電容率的實數(shù)部分。它也是采用某一材料作為電介質(zhì)的某一給定形狀電極等效并聯(lián)電容C_p與采用真空（或空氣，適用于多數(shù)實際用途）作為電介質(zhì)的相同形狀電極電容C_v之間的比值。

K'=Cp/C_v           （10）

3.2.7.1討論——a——在普遍的用法，“相對”一詞經(jīng)常是指下降值。

3.2.7.2 討論——b——從經(jīng)驗來看，真空在各處必須采用材料來替代，因為其能顯著改變電容。電介質(zhì)等效電路假設(shè)包含一個電容C_p，該電容與電導并聯(lián)。

3.2.7.3 討論——c——C_x視為圖3所示的等效并聯(lián)電容C_p。

3.2.7.4 討論——d——當耗散因子為0.1時，串聯(lián)電容大于并聯(lián)電容，但是兩者差值小于1%，而當耗散因子為0.03時，兩者差值小于0.1%。如果測量電路獲得串聯(lián)部分的結(jié)果，在計算修正值和電容率之前，并聯(lián)電容必須由公式5計算得出。

3.2.7.5 討論——e——干燥空氣在23℃和101.3kPa標準壓力下的電容率為1.000536（1）。⁶其從整體的背離值K'-1與絕對溫度成反比，同時直接與大氣壓力成正比。當空間在23℃下達到水蒸氣飽和時，電容率增加至為0.00025（2,3），同時隨著溫度（單位為℃）從10到27℃近似發(fā)生線性變化。對于局部飽和，增加值與相對濕度成正比。

4.試驗方法摘要

4.1 電容和交流電阻測量在一個樣本上進行。相對電容率等于樣本電容除以（具有相同電極形狀）真空電容計算值，同時很大程度上取決于誤差源分辨率。耗散因子通常與樣本幾何形狀無關(guān)，同時也可以依據(jù)測量值計算得出。

4.2 本方法提供了（1）電極，裝置和測量方法選擇指南；和（2）如何避免或修正電容誤差的指導。

4.2.1 一般的測量考慮：

邊緣現(xiàn)象和雜散電容    受保護電極

樣本幾何形狀          真空電容計算

邊緣，接地和間隙修正

4.2.2 電極系統(tǒng)—接觸式電極

電極材料              金屬箔片

導電涂料              燒銀

噴鍍金屬              蒸發(fā)金屬

液態(tài)金屬              剛性金屬

水

4.2.3 電極系統(tǒng)—非接觸式電極

固定電極              測微計電極

液體置換法

⁶ 括號里的粗體字參閱這些試驗方法附屬的參考文獻清單。

4.2.4 電容和交流損耗測量裝置和方法選擇

頻率                  直接和替代方法

兩終端測量            三終端測量

液體置換法            精度考慮

5.意義和用途

5.1 電容率——絕緣材料通常以兩種不同方式來使用，即（1）用于固定電學網(wǎng)絡(luò)部件，同時讓其彼此以及與地面絕緣；（2）用于起到某一電容器的電介質(zhì)作用。在第一種應(yīng)用中，通常要求固定的電容盡可能小，同時具有可接受且一致的機械，化學和耐熱性能。因此要求電容率具有一個低值。在第二種應(yīng)用中，要求電容率具有一個高值，以使得電容器能夠在外型上能盡可能小。有時使用電容率的中間值來評估在導體邊緣或末端的應(yīng)力，以將交流電暈降至最小。影響電容率的因子討論見附錄X3。

5.2 交流損耗——對于這兩種場合（作為電學絕緣材料和作為電容器電介質(zhì)），交流損耗通常必須是比較小的，以減小材料的加熱，同時將其對網(wǎng)絡(luò)剩余部分的影響降至最小。在高頻率應(yīng)用場合，特別要求損耗指數(shù)具有一個低值，因為對于某一給定的損耗指數(shù)，電介質(zhì)損耗直接隨著頻率而增大。在某些電介質(zhì)結(jié)構(gòu)中，例如試驗用終止襯套和電纜所用的電介質(zhì)，通常電導增加可獲得損耗增大，這有時引入其來控制電壓梯度。在比較具有近似相同電容率的材料時或者在材料電容率基本保持恒定的條件下使用任何材料時，這可能有助于考慮耗散因子，功率因子，相位角或損耗角。影響交流損耗的因子討論見附錄X3。

5.4 相關(guān)性——當獲得適當?shù)南嚓P(guān)性數(shù)據(jù)時，耗散因子或功率因子有助于顯示某一材料在其它方面的特征，例如電介質(zhì)擊穿，濕分含量，固化程度和任何原因?qū)е碌钠茐摹Ｈ欢捎跓崂匣瘜е碌钠茐膶⒉粫绊懞纳⒁蜃樱遣牧想S后暴露在濕分中。當耗散因子的初始值非常重要的，耗散因子隨著老化發(fā)生的變化通常是及其顯著的。

6.一般測量考慮

6.1 邊緣現(xiàn)象和雜散電容——這些試驗方法是以電極之間的樣本電容測量，以及相同電極系統(tǒng)的真空電容（或空氣電容，適用于多數(shù)實際用途）測量或計算為基礎(chǔ)。對于無保護的兩電極測量，要求采用兩個測定值來計算電容率，而當存在不期望的邊緣現(xiàn)象和雜散電容時（它們將包含在測量讀數(shù)中），變得相當復雜。對于測量用所放置樣本之間的兩個無保護平行板電極場合，邊緣現(xiàn)象和雜散電容見圖5和圖6所述。除了要求的直接電極之間電容C_v之外，在終端a-a'看到的系統(tǒng)包括以下內(nèi)容：

圖5  雜散電容，無保護電極

圖6  無保護電極之間的通量線

C_e=邊緣現(xiàn)象或邊緣電容，

C_g=每個電極外表面的接地電容，

C_L=連接導線之間的電容，

C_Lg=接地導線的電容，

C_Lc=導線和電極之間的電容。

只有要求的電容C_v是與外部環(huán)境無關(guān)，所有其它電容都在一定程度上取決于其它目標的接近度。有必要在兩個可能的測量條件之間進行區(qū)分，以確定不期望電容的影響。當一個測量電極接地時，情況經(jīng)常是這樣的，所述的所有電容與要求的C_v并聯(lián)，除了接地電極的接地電容及其導線之外。如果C_v放入一個試驗箱之內(nèi)，同時試驗箱墻壁具有保護定位，連接到試驗箱的導線也受到保護，則接地電容可以不再出現(xiàn)，此時在a-a'處的電容看起來只包括C_v和C_e。對于某一給定電極布置，當電介質(zhì)為空氣時，可以計算得出邊緣電容C_e，同時該計算值具有適當?shù)木取．斈骋粯颖痉胖迷陔姌O之間時，邊緣電容值可能發(fā)生變化，此時要求使用一個邊緣電容修正值，該修正值可見表1給出的信息。在許多條件下，已經(jīng)獲得了經(jīng)驗性修正值，這些修正值見表1所示（表1適用于薄電極場合，例如箔片）。在日常工作中，當最佳精度不作要求時，很方便使用無屏蔽的兩電極系統(tǒng)，同時進行適當?shù)男拚Ｒ驗槊娣e（同時因此C_v）以直徑平方級增大時，然而周長（同時因此C_e）隨著直徑線性增大時，由于忽略邊緣修正導致的電容率百分比誤差隨著樣本直徑增大而減小。然而，為進行精確得測量，有必要使用受保護的電極。

6.2 受保護電極——在受保護電極邊緣的邊緣現(xiàn)象和雜散電容實際上可通過增加一個按圖7和圖8所示的保護電極來消除。如果試驗樣本和保護電極越過受保護電極的延伸距離至少為2倍的樣本厚度，同時保護間隙非常小，受保護區(qū)域的電場分布將與當真空為電介質(zhì)時存在的分布相同，同時這兩個靜電容的比值為電容率。而且，激活電極之間的電場可以進行定義，真空電容也可以計算得出，其精度只受到尺寸已知的精度的限制。由于這個原因，受保護電極（三終端）方法將用于作為仲裁方法，除非另有協(xié)定。圖8顯示了一種完整受保護和屏蔽電極系統(tǒng)的圖解。盡管保護通常被接地，所示布置允許接地或測量電極，或者沒有電極能容納被使用的特殊三終端測量系統(tǒng)。如果保護接地，或者連接到測量電路中的一個保護終端上，測量的電容為兩個測量電極之間的靜電容，無保護電極和導線的接地電容與要求的靜電容進行并聯(lián)連接。為消除該誤差源，采用一個屏障連接到保護上來包圍無保護電極，如圖8所示。除了那些總是不方便或不實際的，且限制頻率小于幾兆赫茲的保護方法之外，已經(jīng)設(shè)計出使用特殊電池和程序的技術(shù)，采用兩終端測量，精度相當于受保護測量所獲得的精度。此處所述方法包括屏蔽測微計電極（7.3.2）和液體置換方法（7.3.3）。

6.3 樣本幾何形狀——為測定某一材料的電容率和耗散因子，薄板樣本。圓柱形樣本也可以使用，但是通常具有較低的精度。電容率最大不確定度來源是樣本尺寸測定，特別是樣本厚度測定。因此，厚度應(yīng)足夠大以允許其測量值具有要求的精度。選擇的厚度將取決于樣本生產(chǎn)的方法和可能的點到點變化。對于1%精度，厚度為1.5mm(0.06in)通常是足夠的，盡管對于較大的精度，要求使用一個較厚的樣本。當使用箔片或剛性電極時，另一誤差源是電極和樣本之間的不可以避免的間隙。對于薄樣本，電容率誤差可大至25%。類似誤差在耗散因子中也會產(chǎn)生，盡管當箔片電極涂覆了一種油脂時，兩種誤差不可能具有相同的大小。為在薄樣本上獲得的測量值，使用液體置換方法（6.3.3）。該方法降低了或*消除了樣本的電極需求。厚度必須進行測定，測量時，在電學測量所用的樣本區(qū)域上進行系統(tǒng)性地分布測量，厚度測量值均勻性應(yīng)在±1%的平均厚度之內(nèi)。如果樣本整個區(qū)域?qū)⒈浑姌O覆蓋，同時如果已知材料密度，可通過稱量法來測定平均厚度。樣本直徑選擇應(yīng)使得能提供一個具有要求精度的樣本電容測量值。采用受到良好保護和遮蔽的裝置，將沒有困難測量電容為10pF，分辨率為1/1000的樣本。如果將要測試一個低電容率的厚樣本，則可能將需要直徑大于等于100mm，以獲得要求的電容精度。在測量較小值的耗散因子時，關(guān)鍵點是電極的串聯(lián)電阻應(yīng)不會有助于產(chǎn)生相當大的擴散因子，同時測量網(wǎng)絡(luò)沒有大電容的電阻應(yīng)與樣本進行并聯(lián)連接。這些觀點的第一點是偏好厚樣本；第二點建議大區(qū)域的薄樣本。測微計電極方法（6.3.2）可用于消除串聯(lián)電阻的影響。使用一個受保護樣本固定架（圖8）來將外部電容降至。

6.4 真空電容計算——可以計算電容所用的實際形狀為平坦平行板和同軸圓筒，電容計算用公式見表1所示。這些公式以測量電極之間的均勻電場，同時在邊緣沒有邊緣現(xiàn)象為基礎(chǔ)。以此為基礎(chǔ)計算的電容也就是熟知的電極之間靜電容。

表1  真空電容和邊緣修正值的計算（見8.5）

注1：所用符號標識見表2。

^A 保護間隙的修正值見附錄X2。

6.5 邊緣，接地和間隙修正——表1給出的邊緣電容計算公式是以發(fā)表的論文（4）為基礎(chǔ)的經(jīng)驗公式（見8.5）。它們采用皮法拉/厘米周長來表示，因此它們與電極形狀無關(guān)。目前意識到它們在尺寸上是不準確的，但是它們與其它被提議的公式相比，其更加接近真實的邊緣電容。接地電容不能通過目前已知的任何公式來進行計算。當必須對包含接地電容的電容進行測量時，建議使用特殊工裝來經(jīng)驗測定該電容值。在兩終端裝置測量的電容和由樣本電容率和尺寸計算的電容之間的差值即為接地電容和邊緣電容的相加值。邊緣電容可采用表1的某一公式來進行計算。只要保持導線和電極的物理布置，接地電容將保持為恒定的，同時經(jīng)驗測定值可用于修正隨后的電容測量值。一個受保護電極的有效面積大于其實際面積，兩者差值大約為1/2的保護間隙面積（5,6,18）。因此，圓形電極直徑，矩形電極每個尺寸或圓柱形電極長度將以該間隙寬度進行遞增。當間隙寬度g與樣本厚度t的比值相當大時，受保護電極有效尺寸增加值稍微小于間隙寬度。該案例計算詳情見附錄X2所述。

表2  非接觸式電極的電容率和耗散因子的計算

GUARD ELECTRODE：保護電極；

GUARDED ELECTRODE：受保護電極；

GUARD GAP：保護間隙；

UNGUARDED ELECTRODE：無保護電極。

圖7  受保護平行板電極之間的通量線

備注：

Guard Electrode：保護電極；

Unguarded Electrode：無保護電極。

圖8  固體用三終端電池

7.電極系統(tǒng)⁷

7.1 接觸式電極——某一樣本與其自帶電極（電極材料為以下所列材料之一）一起供應(yīng)是可以接受的，對于兩終端測量，電極應(yīng)延伸到樣本邊緣或小于樣本。在后一種場合，兩種電極在規(guī)格上等效或不等效是可以接受的。如果電極尺寸等效，但是小于樣本，樣本邊緣必須越過電極延伸至少2倍的樣本厚度。這三個電極規(guī)格的選擇將取決于電極應(yīng)用的方便性，同時取決于所采用的測量類型。在電極延伸到樣本邊緣的場合，邊緣修正值（見表1）是最小的，而對于不等效電極，邊緣修正值是最大的。當電極延伸到樣本邊緣，這些邊緣必須是銳利的。如果根本是使用附著的電極，當采用一個測微計電極系統(tǒng)時，必須使用這類電極。當?shù)刃б?guī)格電極小于所用樣本時，難于將它們置于中心，除非樣本是半透明的或者采用了一種對準工裝。對于三終端測量，保護電極寬度應(yīng)至少為兩倍的樣本厚度（6,7）。間隙寬度應(yīng)盡可能小（可以為0.5mm）。對于在較高頻率下的耗散因子測量，該類型電極可能不滿足要求，因為其串聯(lián)電阻。使用測微計電極來進行測量。

7.2 電極材料：

7.2.1 金屬箔片——厚度為0.0075~0.025mm且涂覆最小量精制凡士林，硅脂，硅油或其它合適低損耗粘合劑的鉛或錫箔片通常用于作為電極材料。鋁箔片也已經(jīng)被使用，但是不建議使用，因為其具有剛性以及由于氧化的表面導致高接觸電阻的可能性。鉛箔片也可能因為其剛性而產(chǎn)生問題。在足夠平滑壓力下應(yīng)用這些電極，以排除所有的皺紋，同時過量的粘合劑可以在箔片邊緣上工作。一個非常有效的方法是使用一個窄輥，同時沿著表面向外滾壓，直到在箔片上沒有可見的標記。通過小心處理，粘合劑膜可以減小至0.0025mm。該膜層與樣本串聯(lián)相連，這將總是導致測量的電容率太低，同時耗散因子有可能太高。對于厚度小于0.125mm的樣本，這些誤差通常變得非常大。對于這類薄樣本，只有當膜層耗散因子幾乎與樣本耗散因子相同時，該耗散因子誤差才是可以忽略的。當電極將延伸到邊緣，則制造的電極應(yīng)大于樣本，然后切成帶小型細磨刀片的邊緣。受保護電極和保護電極可采用一個電極制造而成，該電極包含整個表面，通過配有一個窄切割邊緣的圓規(guī)方式來裁剪一條窄帶（可以為0.5mm）來制備電極。

7.2.3 燒銀——燒銀電極只適用于玻璃和其它可以承受大約350℃的燃燒溫度而不會發(fā)生變化的陶瓷。它的高電導率使得電極材料適用于低損耗材料，例如熔融石英，甚至在最高頻率下，其某一粗糙表面的能力使得其適合用于作為高電容率材料，例如鈦酸鹽。

7.2.4 噴涂金屬——采用一個噴槍涂覆的低熔點金屬提供了一層海綿狀膜層，該膜層可用于作為電極材料，由于其粒狀結(jié)構(gòu)，因此大體上具有與導電涂料相同的電學電導率和相同的濕分孔隙率。合適的面罩必須使用以獲得尖銳的邊緣。它容易滿足某一粗糙的表面，例如布，但是在薄膜上不能滲透極其小的孔，同時不會產(chǎn)生短路。其在某些表面上的附著性是非常差的，特別是暴露在高濕度或水浸泡之后。導電涂料的優(yōu)點是沒有溶劑的影響，以及在涂覆之后可立刻準備就緒使用。

7.2.5 蒸發(fā)金屬——作為一種電極材料使用的蒸發(fā)金屬可能具有不適當?shù)碾妼剩绕淦錁O其薄，同時必須采用電鍍銅或薄板金屬作為底漆。其附著性是適當?shù)模瑫r其自身具有足夠的濕分氣孔。在蒸發(fā)金屬時，使用一種真空系統(tǒng)的必要性是不利的。

7.2.6 液態(tài)金屬——使用汞電極時，在水銀池上浮動樣本，同時使用帶尖銳邊緣的限制環(huán)來攔住受保護和保護電極中的汞，如圖9所示。當必須測試相當數(shù)量的樣本時，一種更方便的裝置是試驗方法D1082中圖4所示的試驗工裝。由于汞蒸氣具有毒性，尤其是在高溫下，可能存在一些健康危險，因此在使用期間應(yīng)采取合適的預(yù)防措施。在測量薄膜形式的低損耗材料時，例如云母片剝離，汞污染可能引入相當大的誤差，這通常將有必要使用干凈的汞進行每一次試驗。伍德合金或其它低熔點合金可采用類似方式來使用，以在某種程度上降低健康危險。

7.2.6.1 警告——長期認為汞金屬蒸汽中毒是工業(yè)中的一種危險。暴露極限由政府機構(gòu)進行設(shè)置，同時通常以美國政府工業(yè)衛(wèi)生學者會議⁸提出的建議為基礎(chǔ)。破碎的溫度計，氣壓計和其它使用汞的儀器所溢出的汞濃度可能輕易地超過這些暴露極限。汞作為一種高表面張力和非常重的液體，其將分散成小液滴，同時滲透進入地板中的裂紋和裂縫。這種暴露面積的增加顯著增大了在空氣中的汞蒸氣濃度。任何時候發(fā)生溢出時，建議使用商用泄漏應(yīng)急工具包。汞蒸氣濃度容易采用商用嗅探器進行監(jiān)測。在汞暴露于大氣的區(qū)域，在作業(yè)周圍定期進行現(xiàn)場檢查。溢出之后進行*地檢查。

備注：

Specimen：樣本；Mercury：汞

圖9  帶汞電極的受保護樣本

7.2.7 剛性金屬——對于光滑，比較厚或者稍微壓縮的樣本，有時可以使用高壓下的剛性電極，特別是對于常規(guī)作業(yè)。目前已發(fā)現(xiàn)直徑為10mm的電極在18.0MPa壓力下課有助于塑料材料的測量，甚至材料可以薄至0.025mm。直徑為50mm的電極在壓力下也已經(jīng)被成功用于較厚的材料。然而，當使用實心電極時，很難避免一層空氣膜，同時隨著被測材料電容率增大以及其厚度減小，該膜層的影響變得更大。在施加壓力之后，樣本尺寸將可能繼續(xù)發(fā)生變化，變化時長達到24小時。

7.2.8 水——當在低頻率（大約達到1000Hz）進行測量時，下水可作為絕緣電線和電纜測量用的一個電極。操作必須小心，以確保在樣本末端的電泄漏可以忽略不計。

7.3 非接觸式電極：

7.3.1 固定電極——在不將電極嵌入預(yù)制電極系統(tǒng)（電極系統(tǒng)在樣本的一側(cè)或兩側(cè)存在一條故意的空氣間隙）前提下，可以測量具有足夠低表面電導率的樣本。剛性裝配電極系統(tǒng)，確保其包含一個保護電極。為獲得相同的精度，如果使用直接接觸電極，要求對電極間距和樣本厚度進行更精確的測定。然而，如果電極系統(tǒng)充滿某一種液體，則可能消除這些局限性（見7.3.3）。

⁸ 美國政府衛(wèi)生學者會議，Building D-7, 6500 Glenway Ave., Cincinnati, OH 45211.

7.3.2 測微計電極——圖10所示的測微計電極系統(tǒng)已開發(fā)用于（8）排除在高頻率下連接導線和測量電容器的串聯(lián)電感和電阻導致的誤差。內(nèi)置的微調(diào)電容器也提供用于電納變化方法。同時不管試驗樣本是否在電路之內(nèi)還是之外，都能保持這些電感和電阻都是相對恒定的。那些尺寸與電極相同或者小于電極尺寸的樣本夾緊在電極之間。除非樣本表面重疊或磨得非常平，在放入電極系統(tǒng)之前，金屬箔片或其等效物必須應(yīng)用到樣本上。如果應(yīng)用電極，它們也必須是光滑和平直的。在移除樣本之后，通過移動測微計電極讓其更近的靠在一起，電極系統(tǒng)可制成具有相同電容。當測微計電極系統(tǒng) 小心校準電容變化時，其應(yīng)用排除了邊緣電容，接地電容和連接電容的修正值。在這一方面，在整個頻率范圍上使用電極系統(tǒng)是有好處的。一個缺點是電容校準沒有傳統(tǒng)多層可變電容器的電容校準那么精確，同時還不能直接讀數(shù)。在頻率小于1MHz時，當導線的串聯(lián)電感和電阻的影響可以忽略不計時，測微計電極的電容校準可以采用一個標準電容器的電容校準來替代，該標準電容器可與測微計電極系統(tǒng)并聯(lián)或者位于電橋的電容臂附近。樣本之內(nèi)和之外的電容變化可以該電容器形式來進行測量。某一測微計電極系統(tǒng)的小誤差來源是電極系統(tǒng)校準時包含的電極邊緣電容，當存在與電極直徑相同的電介質(zhì)時，該邊緣電容將發(fā)生稍微變化。在實際中，可讓樣本直徑比電極直徑小2倍的樣本厚度（3），則可以排除該誤差。當沒有電極附著在樣本上時，表面電導率可能導致低損耗材料耗散因子測量產(chǎn)生嚴重的誤差。當測量用電橋具有一個保護電路時，則使用受保護測微計電極將是有利的。邊緣現(xiàn)象等的影響幾乎可以*排除。當電極和固定架都制備得非常好時，則沒有必要進行電容校準，因為電容可由電極間距和直徑計算得出。然而測微計將要求進行校準。當使用受保護測微計電極時，在樣本上使用電極將是不可行的，除非樣本直徑小于受保護電極。

備注：

Micrometer Screw：測微計螺釘；Bellows：風箱；Grounded Electrode：接地電極；

Specimen：樣本；Vernier Capacitor：微型電容器；High Electrode：高電極；

Grounded Terminals：接地終端

圖10  測微計-電極系統(tǒng)

7.3.3 液體置換方法——當浸泡介質(zhì)為一種液體，同時沒有使用保護時，應(yīng)平行板系統(tǒng)結(jié)構(gòu)，以使得絕緣高電位板可以在兩個平行低電位或接地板之間平行和等距離進行固定，其中接地板用試驗池的相對內(nèi)壁設(shè)計成容納液體。該結(jié)構(gòu)使得電極系統(tǒng)基本為自我屏蔽，但是通常要求雙份試驗樣本。液體的精確溫度測量必須作出規(guī)定（9,10）。試驗池應(yīng)為鍍黃銅和金結(jié)構(gòu)。高電位電極應(yīng)可以移動來進行清洗。面必須接近為光學平面，同時盡可能平行。在≤1MHz頻率下測量用合適液體池見試驗方法D1531的圖4所示。該試驗池的尺寸變化是有必要的，以提供用于不同厚度或尺寸的薄板樣本測試，但是這種變化應(yīng)不能讓充滿標準液體的試驗池電容降低到小于100pF.。在1~約50MHz頻率下進行測量時，試驗池尺寸必須大大地減小，同時導線必須盡可能短且直。當在50MHz頻率下進行測量時，帶液體的試驗池電容應(yīng)不超過30或40pF。受保護平行板電極優(yōu)點是單個樣本可以進行*準確地測量。另外液體電容率的先前知識不作要求，因此其可以直接測量得出（11）。如果試驗池結(jié)構(gòu)帶一個測微計電極，厚度差異很大的樣本可以進行*準確地測量，因為電極可以調(diào)節(jié)至某一只比樣本厚度稍微大一點的間距。如果液體電容率接近樣本電容率，樣本厚度測定誤差影響可以降至最小。在測量極其薄的膜層時，使用一種接近匹配液體和一種微米試驗池，則將允許獲得很高的準確度。

7.3.3.1 如果在兩種已知電容率的液體上進行足夠的測量，則排除了樣本厚度和電極間距測定的必要性（12,13,18）。本方法對任何頻率范圍都不作限制；然而，最好限制液體浸泡方法用于液體耗散因子小于0.01（對于低損耗樣本，小于0.0001）的頻率場合。

7.3.3.2 當使用兩種液體方法時，在樣本相同樣本進行測量是非常重要的，因為厚度將不總是在所有點都是相同的。為確保相同區(qū)域被測試兩次，同時幫助薄膜的搬運，樣本固定架是非常方便的。固定架可為一個V形件，其將能滑入電極池中的溝槽中。同時也有必要控制溫度最小為0.1℃。這可以通過配備帶冷卻線圈的試驗池來達到效果（13）。

8.裝置選擇和電容和交流損耗測量方法

8.1 頻率范圍——電容和交流損耗測量方法可分成三種：零值法，共振法和偏轉(zhuǎn)法。任何特殊場合的某一方法選擇將主要取決于工作頻率。當頻率范圍為從小于1Hz直到幾兆赫茲時，可以使用許多形式的電阻或電感比值臂電容橋。當頻率低于1Hz時，要求采用特殊的方法和儀器。在500kHz~30MHz的較高頻率下，可使用平行T形網(wǎng)絡(luò)，因為它們采用了共振電路的一些特征。而當頻率從500kHz到幾百兆赫茲時，可使用共振法。偏轉(zhuǎn)法只能在從25到60Hz的電源線頻率下使用，使用時采用商用指示儀表，此時可以很容易獲得要求的較高電壓。

8.2 直接和替代方法——在任何直接法中，電容和交流損耗值采用該方法所用所有電路元件形式來表示，因此受到所有誤差的影響。通過替代方法可以獲得更加大的精度，在此方法中可采用連接和斷開的未知電容器進行讀數(shù)。在這些不能改變的電路元件中的誤差通常可以排除；然而，仍然保留了連接誤差（注4）。

8.3 兩終端和三終端測量——兩終端和三終端測量選擇通常是在精度和便利性之間作出一個選擇。在電介質(zhì)樣本上使用一個保護電極時，則幾乎可排除邊緣和接地電容的影響，如6.2的解釋。規(guī)定采用一個保護終端，則可排除電路元件引入的一些誤差。在另一方面，補充的電流元件和護罩通常要求提供相當多的保護終端到測量設(shè)備上，這可能增加好幾倍的調(diào)節(jié)次數(shù)來獲得要求的最后結(jié)果。電阻比值臂電容橋用保護電路很少被用于1MHz以上的頻率。電導比值臂橋提供了一個保護終端，而不要求額外的電路或調(diào)節(jié)。平行T形網(wǎng)絡(luò)和共振電路不提供保護電路。在偏轉(zhuǎn)方法中，可以僅僅通過額外護罩來提供一個保護。一個兩終端測微計電極系統(tǒng)的使用提供了許多三終端測量的優(yōu)點，即幾乎排除了邊緣和接地電容的影響，但是可能增加觀測或平衡調(diào)節(jié)的次數(shù)。其使用也可以排除在較高頻率下連接導線的串聯(lián)電感和電阻導致的誤差，其可以在整個頻率范圍內(nèi)使用，直至幾百兆赫茲。當使用一個保護時，存在耗散因子測量值將小于真實值的可能性。這可能是由于在測量電路保護點和保護電極之間的任何點位置的保護電路的電阻導致的。這還可能來自高接觸電阻，導線電阻，或者來自保護電極自身的高電阻。在場合，耗散因子將顯示為負值。當沒有保護的耗散因子高于由于表面泄漏導致的標準值時，該情況最可能存在。電容耦合到測量電極以及電阻耦合連接到保護點的任何點可成為困難的來源。常見保護電阻產(chǎn)生一個與C_hC_lR_g成比例的等效負值耗散因子，其中C_h和C_l為電極保護電容，R_g為保護電阻（14）。

8.4 液體置換方法——液體置換方法使用時可以采用三終端或自屏蔽兩終端試驗池。采用三終端試驗池，可能直接測定所用液體的電容率。自屏蔽兩終端試驗池提供了三終端試驗池的許多優(yōu)點，即幾乎排除了邊緣和接地電容的影響，同時還可以與沒有規(guī)定一個保護的測量電路一起使用。如果其配有一個完整的測微計電極，在較高頻率下連接導線的串聯(lián)電導電容的影響將可以排除。

8.5 精度——8.1所列方法精密考慮了電容率測定精度為±1%，而耗散因子測定精度為±(5%+0.0005)。這些精度取決于至少三個因素：電容和耗散因子觀測的精度，所用電極布置導致的這些參量的修正值的精度以及電極之間真空靜電容計算的精度。在條件以及較低頻率下，電容測量可具有±(0.1%+0.02pF)的精度，而耗散因子可具有±(2%+0.00005)的精度。在較高頻率下，當電容達到±(0.5%+0.1pF)，耗散因子達到±(2%+0.0002)時，這些極限值可能增大。配有一個保護電極的電介質(zhì)樣本測量只具有電容誤差和電極之間真空靜電容計算的誤差。受保護電極和保護電極之間間隙太寬導致的誤差將通常為幾十個百分比，同時修正值可以計算為幾個百分比。當平均厚度為2mm時，樣本厚度測量誤差可為幾十個百分比，此時假設(shè)可以測量至±0.005mm。圓形樣本直徑可以測量至具有±0.1%的精度，但是輸入作為平方值。將這些誤差合并，電極之間真空靜電容可以測量至具有±0.5%的精度。與電極之間靜電容不同的是，采用測微計電極進行測量的帶接觸式電極的樣本不需要進行修正，假如樣本直徑足夠小于測微計電極直徑的話。當兩終端樣本以任何其它方式進行測量時，邊緣電容計算和接地電容測定將涉及相當大的誤差，因為每一種誤差都可能為2~40%的樣本電容。采用目前的這些電容知識，在計算邊緣電容時，可能的誤差為10%，而在評估接地電容時，其可能的誤差為25%。因此涉及的總誤差范圍可為幾十分之一的1%到10%或者更大。然而，當沒有電極接地時，接地電容誤差降至最小（6.1）。采用測微計電極，0.03階的耗散因子可以測量精確到±0.0003的真實值，而0.0002階的耗散因子可以測量精確到±0.00005的真實值。耗散因子范圍通常為0.0001到0.1，但是其也可以超過0.1。在10~20MHz的頻率下，可以推測0.0002階的耗散因子。從2到5的電容率值可以測定精確到±2%。該精度受到電極之間真空靜電容計算要求測量精度以及測微計電極系統(tǒng)誤差的限制。